LISTRIK MAGNET 3.pdf - Staff UNY

DAFTAR ISI ELEKTROSTATIKA

METODE KHUSUH

MEDAN LISTRIK

ARUS LISTRIK BAHAN DIELEKTRIK

HUKUM GAUS

ENERGI POTENSIAL LISTRIK

MAGNETOSTATIKA

Multipole listrik

INDUKSI ELEKTRO MAGNET Exit

BAB IX MAGNETOSTATIKA Induksi Magnet 1  1 qq Fe  rˆ 2 4 0 r

  0 qq    r  Fm  v x  v1 x  2 4 r r 

Gaya Coulomb

1

Gaya magnet

   Fm  q v x B

 0 q  r B v x 2 1 4 r r

Induksi magnet

Gaya Magnet Pada Muatan Bergerak Gaya Lorentz

   FLorentz  Felectric  Fmagneytic



    q E  v xB

Bila E = 0

   F  qv x B



=

Gerak Muatan di Dalam Medan Magnet Fc = Fm 2

mv  qvB r q  B m

   F  qv x B

    m x v  qv x B    q    x v    Bxv m  q      B m 

Gaya Magnet pada Arus Listrik

Besar arue yang mengalir jika luas penampang penghantar tegak lurus dengan rapat arus

I=JA=nqvA

F

B 

T

X

I

L F = I L B sin

Momen Magnetik pada Arus Listrik

  M  IA

Medan Magnet dari Arus Lurus

0 I B 2R

 0 I B uˆ 2R

atau



Medan Magnet dari Arus Melingkar

uˆT

uˆ r uˆT

R

 0 IA 2 a  R 2

dB

r

a

B

dB



3 2 2

dB

B

0 M 2 a 2  R



3 2 2

Hukum Amper

B

I L r

uˆ A

Go Back

dl

B

     B.dl   B.dl  B  dl L

L

L

 0 I   BL   2r   2r 

   B   B.dl  o I

BAB X INDUKSI ELEKTROMAGNET

 xE  0

Gaya gerak listrik disekitar untaian

  E . d l    C

atau

  E . d l  0  Gaya Lorentz

    F  q( E  v xB)

Hukum Faraday Eksperimen Faraday

d   dt     B.nˆdn S

Hukum Faraday

     E.dl C

  d  C E.dl   dt S B.nˆda

  B ˆ ˆ  x E . n da   . n S  t da

  B xE  t

Hukum Faraday dalam bentuk deferensial

Indukansi Diri

Gaya gerak listrik induktansi diri

 diri

d dI   L dt dt

Induktansi Bersama Besar induktansi bersama

M jk

0  4

  cj

ck

  dl j .dl k R jk

GGL induksi disalah satu rangkaian

 kj  

d k  j dt

  M jk

dI k dt